光电探测器并不是对所有波长的光都一视同仁。同一只探测器，在900纳米处响应度很高，到了1700纳米可能几乎没有输出——这条分界线就是截止波长。它由半导体材料的禁带宽度决定，关系式是λc≈1240/Eg，其中Eg以电子伏特为单位，λc以纳米为单位。禁带越窄，能吸收的光子能量下限越低，截止波长就越长。

几种常见材料可以对照着看：硅的禁带宽度约1.12电子伏特，截止波长约1100纳米，覆盖可见光到近红外；砷化镓约1.42电子伏特，截止约870纳米；与磷化铟晶格匹配的铟镓砷约0.75电子伏特，截止约1700纳米，正好覆盖光通信的1310与1550纳米窗口；锗约0.66电子伏特，截止约1900纳米。碲镉汞的禁带宽度可以通过组分调节，截止波长能从短波红外一直做到长波红外，这是它在红外探测里不可替代的原因。

需要注意的是，截止波长附近的响应度不是断崖式归零，而是逐渐滚降。数据手册上的光谱响应曲线在截止波长附近会明显下弯，实际可用的工作波段往往要比标称截止波长再留出几十纳米余量。选型时只看峰值响应度是不够的，要看目标波长处的响应度是否落在曲线的平坦区。

短波一端同样有下限。探测器表面的窗口材料、钝化层和吸收层厚度会挡住过短波长的光，紫外探测往往需要专门的窗口与结构设计，不能直接拿普通探测器去测。

温度也会移动截止波长。禁带宽度随温度升高而减小，截止波长随之向长波方向漂移。这在精密测量里不能忽略：高温下探测器的长波响应会变好，但代价是暗电流同步上升。

选型的基本逻辑是先定波长再定材料：850纳米附近选硅，1310与1550纳米选铟镓砷，超过1700纳米考虑扩展波长铟镓砷或碲镉汞。截止波长越长的材料暗电流通常越大、制冷需求越高，这是用波长范围换来的代价，选型时要把灵敏度与噪声放在一起算。